L'ampiezza risultante dovuta all'interferenza di due onde armoniche con ampiezza iniziale uguale dipende:

Dal''ampiezza iniziale e dallo sfasamento

Le onde emesse da due sorgenti che oscillano in fase danno interferenza costruttiva nei punti P per i quali la differenza delle distanze dalle sorgenti è uguale a

S 1 P − S 2 P = k λ S_1P-S_2P=k\lambda S 1 P − S 2 P = k λ

S 1 P − S 2 P = ( k + 1 2 ) λ S_1P-S_2P=\left(k+\frac{1}{2}\right)\lambda S 1 P − S 2 P = ( k + 2 1 ) λ

S 1 P + S 2 P = k λ S_1P+S_2P=k\lambda S 1 P + S 2 P = k λ

S 1 P − S 2 P = k λ + 2 S_1P-S_2P=k\lambda+2 S 1 P − S 2 P = k λ + 2

Le onde emesse da due sorgenti che oscillano in fase danno interferenza distruttiva nei punti P per i quali la differenza delle distanze dalle sorgenti è uguale a

S 1 P − S 2 P = ( k + 1 2 ) λ S_1P-S_2P=\left(k+\frac{1}{2}\right)\lambda S 1 P − S 2 P = ( k + 2 1 ) λ

S 1 P − S 2 P = k λ S_1P-S_2P=k\lambda S 1 P − S 2 P = k λ

S 1 P + S 2 P = k λ + 1 S_1P+S_2P=k\lambda+1 S 1 P + S 2 P = k λ + 1

S 1 P − S 2 P = k λ + 1 2 S_1P-S_2P=k\lambda+\frac{1}{2} S 1 P − S 2 P = k λ + 2 1

La differenza fra suono e rumore;

Il suono è un'onda periodica il rumore no

Il suono ha un timbro regolare il rumore no

Il suono ha una frequenza caratteristica e il rumore no

L'ampiezza del suono è più bassa di quella del rumore

L'intensità di un'onda sonora è data da:

I = E A Δ t I=\frac{E}{A\Delta t} I = A Δ t E

I = E Δ t I=\frac{E}{\Delta t} I = Δ t E

I = P Δ t I=\frac{P}{\Delta t} I = Δ t P

L'intensità di un'onda sonora è data da:

I = P A Δ t I=\frac{P}{A\Delta t} I = A Δ t P

I = E Δ t I=\frac{E}{\Delta t} I = Δ t E

I = P Δ t I=\frac{P}{\Delta t} I = Δ t P

Data la corda di lunghezza L determinare la lunghezza d'onda dell'onda stazionaria in figura:

λ = 2 3 L \lambda=\frac{2}{3}L λ = 3 2 L

λ = 5 3 L \lambda=\frac{5}{3}L λ = 3 5 L

λ = 3 2 L \lambda=\frac{3}{2}L λ = 2 3 L

Date due onde di frequenza simile f 2 e f 1 f_2\ e\ f_1 f 2 e f 1 la frequenza del battimento è:

f = ∣ f 1 − f 2 ∣ f=\left|f_1-f_2\right| f = ∣ f 1 − f 2 ∣

f = ∣ f 1 + f 2 ∣ f=\left|f_1+f_2\right| f = ∣ f 1 + f 2 ∣

f = ( f 1 − f 2 ) 2 f=\frac{\left(f_1-f_2\right)}{2} f = 2 ( f 1 − f 2 )

f = ( f 1 + f 2 ) 2 f=\frac{\left(f_1+f_2\right)}{2} f = 2 ( f 1 + f 2 )

L'ampiezza di un battimento

Dipende solo dall'ampiezza iniziale delle onde

Dipende solo dalla frequenza iniziale delle onde

La velocità della luce in un mezzo con indice di rifrazione n è;

v = c n + 1 v=\frac{c}{n+1} v = n + 1 c

La lunghezza d'onda di una luce di frequenza f è data da:

λ = c f \lambda=\frac{c}{f} λ = f c

λ = f c \lambda=\frac{f}{c} λ = c f

λ = f 2 c \lambda=\frac{f}{2c} λ = 2 c f

L'irradiamento è dato;

E R = E A Δ t E_R=\frac{E}{A\Delta t} E R = A Δ t E

E R = E A E_R=\frac{E}{A} E R = A E

E R = P A Δ t E_R=\frac{P}{A\Delta t} E R = A Δ t P

E R = P Δ t E_R=\frac{P}{\Delta t} E R = Δ t P

L'ampiezza dell'angolo solido completo è

4 π s t e r a d i a n t i 4\pi\ steradianti 4 π s t e r a d i a n t i

2 π s t e r a d i a n t i 2\pi\ steradianti 2 π s t e r a d i a n t i

4 π r a d i a n t i 4\pi\ radianti 4 π r a d i a n t i

2 π r a d i a n t i 2\pi\ radianti 2 π r a d i a n t i

Nel caso di un raggio che attraversa un confine area acqua (indice di rifrazione n) la legge di Snell può essere formulata

s e n i s e n r = 1 n \frac{sen\ i}{sen\ r}=\frac{1}{n} s e n r s e n i = n 1

s e n i s e n r = n \frac{sen\ i}{sen\ r}=n s e n r s e n i = n

s e n r s e n i = 1 n \frac{sen\ r}{sen\ i}=\frac{1}{n} s e n i s e n r = n 1

s e n i = n s e n r sen\ i\ =n\ sen\ r s e n i = n s e n r

Nel caso che un raggio luminoso provenga da un mezzo con indice dii rifrazione n1 al confine con un mezzo con indice di rifrazione n2 con n1>n2, l'angolo limite è dato da:

i = a r s e n ( n 1 n 2 ) i=arsen\left(\frac{n1}{n2}\right) i = a r s e n ( n 2 n 1 )

i = a r s e n ( n 2 n 1 ) i=arsen\left(\frac{n2}{n1}\right) i = a r s e n ( n 1 n 2 )

i = a r s e n ( n 1 ⋅ n 2 ) i=arsen\left(n1\cdot n2\right) i = a r s e n ( n 1 ⋅ n 2 )

Impossibile che si abbia un angolo limite

Nel caso che un raggio luminoso provenga da un mezzo con indice dii rifrazione n1 al confine con un mezzo con indice di rifrazione n2 con n1<n2, l'angolo limite è dato da:

Impossibile che si abbia un angolo limite

i = a r s e n ( n 1 n 2 ) i=arsen\left(\frac{n1}{n2}\right) i = a r s e n ( n 2 n 1 )

i = a r s e n ( n 2 n 1 ) i=arsen\left(\frac{n2}{n1}\right) i = a r s e n ( n 1 n 2 )

i = a r s e n ( n 1 ⋅ n 2 ) i=arsen\left(n1\cdot n2\right) i = a r s e n ( n 1 ⋅ n 2 )

Nell'esperimento di Young se y è la distanza fra due frange luminose consecutive, d la distanza fra le fenditure e l la distanza fra le fenditure e lo schermo, la lunghezza d'onda della luce monocromatica è data da:

λ = y d l \lambda=\frac{yd}{l} λ = l y d

λ = y l d \lambda=\frac{yl}{d} λ = d y l

λ = l d y \lambda=\frac{ld}{y} λ = y l d

λ = l y d \lambda=lyd λ = l y d

Nel fenomeno della diffrazione, se d è la dimensione della fenditura, l'angolo a cui si formala m-esima frangia oscura è dato da:

s e n β = m λ d sen\ \beta=\frac{m\lambda}{d} s e n β = d m λ

s e n β = m d λ sen\ \beta=md\lambda s e n β = m d λ

s e n β = m d λ sen\ \beta=\frac{md}{\lambda} s e n β = λ m d

s e n β = λ m d sen\ \beta=\frac{\lambda}{md} s e n β = m d λ

Nel fenomeno della rifazione l'angolo limite è dato da:

i l = s e n − 1 ( n 2 n 1 ) c o n n 2 < n 1 i_l=sen^{-1}\left(\frac{n_2}{n_1}\right)\ con\ \ n_2<n_1 i l = s e n − 1 ( n 1 n 2 ) c o n n 2 < n 1

i l = s e n − 1 ( n 2 n 1 ) c o n n 2 > n 1 i_l=sen^{-1}\left(\frac{n_2}{n_1}\right)\ con\ \ n_2>n_1 i l = s e n − 1 ( n 1 n 2 ) c o n n 2 > n 1

i l = s e n − 1 ( n 2 n 1 ) c o n n 2 ≤ n 1 i_l=sen^{-1}\left(\frac{n_2}{n_1}\right)\ con\ \ n_2\le n_1 i l = s e n − 1 ( n 1 n 2 ) c o n n 2 ≤ n 1

i l = cos ⁡ − 1 ( n 2 n 1 ) c o n n 2 < n 1 i_l=\cos^{-1}\left(\frac{n_2}{n_1}\right)\ con\ \ n_2<n_1 i l = cos − 1 ( n 1 n 2 ) c o n n 2 < n 1

Nell'interferenza per doppia diffrazione lo sfasamento:

E' direttamente proporzionale all'indice di rifrazione dello strato di mezzo, alla sua altezza e alla frequenza della luce incidente,

E' direttamente proporzionale all'indice di rifrazione dello strato di mezzo e alla sua altezza mentre è inversamente proporzionale alla frequenza della luce incidente,

E' direttamente proporzionale all'indice di rifrazione del terzo strato e alla sua altezza mentre è inversamente proporzionale alla lunghezza d'onda della luce incidente,

Quarte Fisica Novembre 2021

Authored by Camillo Bella

Physics

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MULTIPLE CHOICE QUESTION

30 sec • 1 pt

Detta f la frequenza di un'onda di velocità v, individuare la relazione corretta:

$\lambda=\frac{v}{f}$

$\lambda=vf$

$\lambda=\frac{f}{v}$

$\lambda=\frac{1}{\left(vf\right)}$

MULTIPLE CHOICE QUESTION

30 sec • 1 pt

Indicare la formula corretta per la pulsazione di un'onda

$\omega=\frac{2\pi}{T}$

$\omega=2\pi T$

$\omega=\frac{T}{2\pi}$

$\omega=\frac{1}{\left(2\pi T\right)}$

MULTIPLE CHOICE QUESTION

30 sec • 1 pt

L'unità di misura della pulsazione di un'onda è:

rad/s

s/rad

sxrad

rad

MULTIPLE CHOICE QUESTION

30 sec • 1 pt

Lo spostamento di un'onda armonica in un punto fissato è dato dalla formula:

$y=a\cos\left(\omega t+\phi_0\right)$

$y=asen\left(\omega t+\phi_0\right)$

$y=a\cos\left(\frac{2\pi}{T}+\phi_0\right)$

$y=a\ \cos\left(\frac{T}{2\pi t}+\phi_0\right)$

MULTIPLE CHOICE QUESTION

30 sec • 1 pt

L'equazione del moto armonico in un punto fissato è;

Una cosinusoide

Una sinusoide

Una tangentoide

Un'equazione lineare

MULTIPLE CHOICE QUESTION

30 sec • 1 pt

La legge del moto armonico in un istante fissato è

$y=a\ \cos\left(\frac{2\pi x}{\lambda}+\phi_0\right)$

$y\ =a\ \cos\left(\frac{2\pi t}{T}+\phi_0\right)$

$y=a\ sen\left(\frac{2\pi x}{\lambda}+\phi_0\right)$

$y\ =a\ sen\left(\frac{2\pi t}{T}+\phi_0\right)$

MULTIPLE CHOICE QUESTION

30 sec • 1 pt

La legge del moto armonico in un punto fissato è

$y=a\ \cos\left(\frac{2\pi x}{\lambda}+\phi_0\right)$

$y\ =a\ \cos\left(\frac{2\pi t}{T}+\phi_0\right)$

$y=a\ sen\left(\frac{2\pi x}{\lambda}+\phi_0\right)$

$y\ =a\ sen\left(\frac{2\pi t}{T}+\phi_0\right)$

MULTIPLE CHOICE QUESTION

30 sec • 1 pt

La formula in figura rappresenta

L'ampiezza risultante di due onde armoniche sfasate di $\phi_0$

L'ampiezza risultante di due onde armoniche sfasate di $\frac{\phi_0}{2}$

Lo sfasamento di due onde armoniche

Il periodo risultante di due onde armoniche sfasate di $\phi_0$

10.

MULTIPLE CHOICE QUESTION

30 sec • 1 pt

Perché si abbia interferenza distruttiva lo sfasamento fra due onde deve essere:

$\Delta\phi=\left(2k+1\right)\pi$

$\Delta\phi=\left(2k+1\right)2\pi$

$\Delta\phi=2\left(k+1\right)\pi$

$\Delta\phi=\left(k+1\right)2\pi$

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