Pour un corps de volume V et de masse volumique ρ \rho ρ plongé dans un fluide de masse volumique ρ f \rho_f ρ f , l'expression vectorielle de la poussée d'Archimède π ⃗ \ \ \vec{\ \pi} π <path d="M377 20c0-5.333 1.833-10 5.5-14S391 0 397 0c4.667 0 8.667 1.667 12 5 3.333 2.667 6.667 9 10 19 6.667 24.667 20.333 43.667 41 57 7.333 4.667 11 10.667 11 18 0 6-1 10-3 12s-6.667 5-14 9c-28.667 14.667-53.667 35.667-75 63 -1.333 1.333-3.167 3.5-5.5 6.5s-4 4.833-5 5.5c-1 .667-2.5 1.333-4.5 2s-4.333 1 -7 1c-4.667 0-9.167-1.833-13.5-5.5S337 184 337 178c0-12.667 15.667-32.333 47-59 H213l-171-1c-8.667-6-13-12.333-13-19 0-4.667 4.333-11.333 13-20h359 c-16-25.333-24-45-24-59z"> est:

π ⃗ = − ρ f . V . g ⃗ \vec{\ \pi}=-\rho_{f\ }.V.\vec{\ g} π <path d="M377 20c0-5.333 1.833-10 5.5-14S391 0 397 0c4.667 0 8.667 1.667 12 5 3.333 2.667 6.667 9 10 19 6.667 24.667 20.333 43.667 41 57 7.333 4.667 11 10.667 11 18 0 6-1 10-3 12s-6.667 5-14 9c-28.667 14.667-53.667 35.667-75 63 -1.333 1.333-3.167 3.5-5.5 6.5s-4 4.833-5 5.5c-1 .667-2.5 1.333-4.5 2s-4.333 1 -7 1c-4.667 0-9.167-1.833-13.5-5.5S337 184 337 178c0-12.667 15.667-32.333 47-59 H213l-171-1c-8.667-6-13-12.333-13-19 0-4.667 4.333-11.333 13-20h359 c-16-25.333-24-45-24-59z"> = − ρ f . V . g <path d="M377 20c0-5.333 1.833-10 5.5-14S391 0 397 0c4.667 0 8.667 1.667 12 5 3.333 2.667 6.667 9 10 19 6.667 24.667 20.333 43.667 41 57 7.333 4.667 11 10.667 11 18 0 6-1 10-3 12s-6.667 5-14 9c-28.667 14.667-53.667 35.667-75 63 -1.333 1.333-3.167 3.5-5.5 6.5s-4 4.833-5 5.5c-1 .667-2.5 1.333-4.5 2s-4.333 1 -7 1c-4.667 0-9.167-1.833-13.5-5.5S337 184 337 178c0-12.667 15.667-32.333 47-59 H213l-171-1c-8.667-6-13-12.333-13-19 0-4.667 4.333-11.333 13-20h359 c-16-25.333-24-45-24-59z">

π ⃗ = − ρ . V . g ⃗ \vec{\ \pi}=-\rho.V.\vec{\ g} π <path d="M377 20c0-5.333 1.833-10 5.5-14S391 0 397 0c4.667 0 8.667 1.667 12 5 3.333 2.667 6.667 9 10 19 6.667 24.667 20.333 43.667 41 57 7.333 4.667 11 10.667 11 18 0 6-1 10-3 12s-6.667 5-14 9c-28.667 14.667-53.667 35.667-75 63 -1.333 1.333-3.167 3.5-5.5 6.5s-4 4.833-5 5.5c-1 .667-2.5 1.333-4.5 2s-4.333 1 -7 1c-4.667 0-9.167-1.833-13.5-5.5S337 184 337 178c0-12.667 15.667-32.333 47-59 H213l-171-1c-8.667-6-13-12.333-13-19 0-4.667 4.333-11.333 13-20h359 c-16-25.333-24-45-24-59z"> = − ρ . V . g <path d="M377 20c0-5.333 1.833-10 5.5-14S391 0 397 0c4.667 0 8.667 1.667 12 5 3.333 2.667 6.667 9 10 19 6.667 24.667 20.333 43.667 41 57 7.333 4.667 11 10.667 11 18 0 6-1 10-3 12s-6.667 5-14 9c-28.667 14.667-53.667 35.667-75 63 -1.333 1.333-3.167 3.5-5.5 6.5s-4 4.833-5 5.5c-1 .667-2.5 1.333-4.5 2s-4.333 1 -7 1c-4.667 0-9.167-1.833-13.5-5.5S337 184 337 178c0-12.667 15.667-32.333 47-59 H213l-171-1c-8.667-6-13-12.333-13-19 0-4.667 4.333-11.333 13-20h359 c-16-25.333-24-45-24-59z">

π ⃗ = ρ f . V . g ⃗ \vec{\ \pi}=\rho_{f\ }.V.\vec{\ g} π <path d="M377 20c0-5.333 1.833-10 5.5-14S391 0 397 0c4.667 0 8.667 1.667 12 5 3.333 2.667 6.667 9 10 19 6.667 24.667 20.333 43.667 41 57 7.333 4.667 11 10.667 11 18 0 6-1 10-3 12s-6.667 5-14 9c-28.667 14.667-53.667 35.667-75 63 -1.333 1.333-3.167 3.5-5.5 6.5s-4 4.833-5 5.5c-1 .667-2.5 1.333-4.5 2s-4.333 1 -7 1c-4.667 0-9.167-1.833-13.5-5.5S337 184 337 178c0-12.667 15.667-32.333 47-59 H213l-171-1c-8.667-6-13-12.333-13-19 0-4.667 4.333-11.333 13-20h359 c-16-25.333-24-45-24-59z"> = ρ f . V . g <path d="M377 20c0-5.333 1.833-10 5.5-14S391 0 397 0c4.667 0 8.667 1.667 12 5 3.333 2.667 6.667 9 10 19 6.667 24.667 20.333 43.667 41 57 7.333 4.667 11 10.667 11 18 0 6-1 10-3 12s-6.667 5-14 9c-28.667 14.667-53.667 35.667-75 63 -1.333 1.333-3.167 3.5-5.5 6.5s-4 4.833-5 5.5c-1 .667-2.5 1.333-4.5 2s-4.333 1 -7 1c-4.667 0-9.167-1.833-13.5-5.5S337 184 337 178c0-12.667 15.667-32.333 47-59 H213l-171-1c-8.667-6-13-12.333-13-19 0-4.667 4.333-11.333 13-20h359 c-16-25.333-24-45-24-59z">

L'écoulement d'un fluide incompressible de débit volumique D v D_v D v et de vitesse v v v dans un conduit de section droite d'aire S S S est décrit par l'expression:

D v = S × v D_{v\ }=\ S\times v D v = S × v

D v = S v D_{v\ }=\frac{S}{v} D v = v S

D v = 1 2 ρ . v 2 D_{v\ }=\frac{1}{2}\rho.v^{2\ } D v = 2 1 ρ . v 2

Ecoulement d'un fluide

Authored by Christine MORTAGNE

Physics

12th Grade

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45 sec • 1 pt

La poussée d'Archimède a pour origine:

L'attraction exercée par la Terre

Les variations de la pression au sein d'un fluide

Les frottements exercés par un fluide.

MULTIPLE SELECT QUESTION

1 min • 1 pt

La poussée d'Archimède est une force:

toujours verticale et dirigée vers le bas.

de valeur égale à celle du poids du volume de fluide déplacé.

dont la valeur dépend de la masse volumique du corps immergé.

MULTIPLE SELECT QUESTION

1 min • 1 pt

Pour un corps de volume V et de masse volumique $\rho$ plongé dans un fluide de masse volumique $\rho_f$ , l'expression vectorielle de la poussée d'Archimède $\ \ \vec{\ \pi}$ est:

$\vec{\ \pi}=-\rho.V.\vec{\ g}$

$\vec{\ \pi}=\rho_{f\ }.V.\vec{\ g}$

$\vec{\ \pi}=-\rho_{f\ }.V.\vec{\ g}$

MULTIPLE SELECT QUESTION

1 min • 1 pt

Le débit volumique d'un fluide traversant la section d'un conduit est proportionnel:

Au volume V écoulé et à la durée d'écoulement $\Delta t$

à la vitesse v du fluide qui s'écoule

à l'aire S de la section du conduit

MULTIPLE SELECT QUESTION

2 mins • 1 pt

Dans l'écoulement suivant:

$D_{vA}>D_{vB}\ \$ et $v_A<v_{B\ }$

$D_{vA}=D_{vB}\$ et $v_A=v_{B\ }$

$D_{vA}=D_{vB}$ et $v_A<v_{B\ }$

MULTIPLE SELECT QUESTION

45 sec • 1 pt

Pour l'écoulement d'un fluide incompressible en régime permanent, la relation de Bernouilli pour tout point d'une ligne de courant:

relie la pression au volume et à l'altitude.

relie la pression à la vitesse et à l'altitude.

relie le poids à la vitesse et à l'altitude.

MULTIPLE SELECT QUESTION

2 mins • 1 pt

A altitude constante, la relation de Bernouilli:

permet de modéliser l'effet Venturi

s'écrit: $p+\frac{1}{2}\rho v^2=cte$

s'écrit: $\left(p_{A\ }-p_B\right)=\frac{1}{2}\rho.\left(v_{A\ }^{2\ }-v_B^2\right)$

MULTIPLE SELECT QUESTION

2 mins • 1 pt

Dans l'écoulement suivant, l'effet Venturi se traduit par:

$v_A>v_B\ \ \ \$ et $\ p_A>p_B$

$v_A=v_B\ \ \ \ \$ et $\ p_A=p_B$

$v_A>v_B\ \ \ \$ et $\ \ p_A<p_B$

10.

MULTIPLE SELECT QUESTION

1 min • 1 pt

L'écoulement d'un fluide incompressible de débit volumique $D_v$ et de vitesse $v$ dans un conduit de section droite d'aire $S$ est décrit par l'expression:

$D_{v\ }=\frac{S}{v}$

$D_{v\ }=\ S\times v$

$D_{v\ }=\frac{1}{2}\rho.v^{2\ }$

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La poussée d'Archimède a pour origine:

La poussée d'Archimède est une force:

Pour un corps de volume V et de masse volumique ρ\rhoρ plongé dans un fluide de masse volumique ρf\rho_fρf​ , l'expression vectorielle de la poussée d'Archimède π⃗\ \ \vec{\ \pi} π est:

Le débit volumique d'un fluide traversant la section d'un conduit est proportionnel:

Dans l'écoulement suivant:

Pour l'écoulement d'un fluide incompressible en régime permanent, la relation de Bernouilli pour tout point d'une ligne de courant:

A altitude constante, la relation de Bernouilli:

Dans l'écoulement suivant, l'effet Venturi se traduit par:

Un fluide incompressible a :

L'écoulement d'un fluide incompressible de débit volumique DvD_vDv​ et de vitesse vvv dans un conduit de section droite d'aire SSS est décrit par l'expression:

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Pour un corps de volume V et de masse volumique $\rho$ plongé dans un fluide de masse volumique $\rho_f$ , l'expression vectorielle de la poussée d'Archimède $\ \ \vec{\ \pi}$ est:

L'écoulement d'un fluide incompressible de débit volumique $D_v$ et de vitesse $v$ dans un conduit de section droite d'aire $S$ est décrit par l'expression: