Nano- és űranyagok 5. ZH

$$r_{kr}=-\frac{2\cdot V_{m,\beta}\cdot\sigma_{\alpha\beta}}{\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0}$$

$$r_{kr}=-\frac{2\cdot V_{m,\beta}\cdot\sigma_{\alpha\beta}}{\Delta_{\beta\rightarrow\alpha}G_m^0}$$

$$r_{kr}=-\frac{3\cdot V_{m,\beta}\cdot\sigma_{\alpha\beta}}{\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0}$$

$$r_{kr}=-\frac{3\cdot V_{m,\beta}\cdot\sigma_{\alpha\beta}}{\Delta_{\beta\rightarrow\alpha}G_m^0}$$

$$r_{kr}=-\frac{2\cdot V_{m,\beta}\cdot\sigma_{\alpha\beta}}{\Delta_{\beta\rightarrow\gamma}G_m^0}$$

$$r_{kr}=-\frac{2\cdot V_{m,\gamma}\cdot\sigma_{\alpha\gamma}}{\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0}$$

$$r_{kr}=-\frac{2\cdot V_{m,\beta}\cdot\sigma_{\alpha\beta}}{\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0}$$

$$r_{kr}=-\frac{2\cdot V_{m,\alpha}\cdot\sigma_{\alpha\gamma}}{\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0}$$

$$\Delta_{akt}G\ =\ \frac{16\pi}{3}\cdot\frac{V_{m,\beta}\cdot\sigma_{\alpha\beta}}{\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0}$$

$$\Delta_{akt}G\ =\ \frac{16\pi}{3}\cdot\frac{V_{m,\beta}^2\cdot\sigma_{\alpha\beta}^2}{\left(\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0\right)^2}$$

$$\Delta_{akt}G\ =\ \frac{16\pi}{3}\cdot\frac{V_{m,\beta}^2\cdot\sigma_{\alpha\beta}^3}{\left(\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0\right)^2}$$

$$\Delta_{akt}G\ =\ \frac{16\pi}{3}\cdot\frac{V_{m,\beta}^2\cdot\sigma_{\alpha\beta}^4}{\left(\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0\right)^2}$$

$$\Delta_{akt}G\ =\ \frac{16\pi}{3}\cdot\frac{V_{m,\beta}^2\cdot\sigma_{\alpha\beta}^3}{\left(\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0\right)^2}\cdot\cos\Theta$$

$$\Delta_{akt}G\ =\ \frac{16\pi}{3}\cdot\frac{V_{m,\beta}^2\cdot\sigma_{\alpha\beta}^3}{\left(\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0\right)^2}\cdot\sin\Theta$$

$$\Delta_{akt}G\ =\ \frac{16\pi}{3}\cdot\frac{V_{m,\beta}^2\cdot\sigma_{\alpha\beta}^3}{\left(\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0\right)^2}\cdot\frac{\left(1-\cos\Theta\right)^2\cdot\left(2+\cos\Theta\right)}{4}$$

$$\Delta_{akt}G\ =\ \frac{16\pi}{3}\cdot\frac{V_{m,\beta}^2\cdot\sigma_{\alpha\beta}^3}{\left(\Delta_{\alpha\rightarrow\beta}G_m^0\right)^2}\cdot\frac{\left(1-\cos\Theta\right)\cdot\left(2+\cos\Theta\right)^2}{4}$$

Nő

Csökken

Nem változik

Nő

Csökken

Nem változik

A komponensek parciális moláris Gibbs-energiájának egyenlősége a különböző fázisokban.

A komponensek parciális moláris entalpiájának egyenlősége a különböző fázisokban.

A különböző komponensek parciális moláris Gibbs-energiájának egyenlősége ugyanarra a fázisra vonatkoztatva.

A különböző komponensek parciális moláris entalpiájának egyenlősége ugyanarra a fázisra vonatkoztatva.

F + Sz = PAR_no-x + K

F + K = PAR_no-x + Sz

Sz + K = PAR_no-x + F

F + Sz = PAR_no-x - K