dispose due fili rettilinei di lunghezza L parallelamente, a distanza d l'uno dall'altro e li fece percorrere da due correnti diverse i₁ e i₂. Verificò che se le correnti avevano lo stesso verso si generava una forza F attrattiva, altrimenti se il verso era opposto, repulsiva.

dispose due fili rettilinei di lunghezza L parallelamente, a distanza d l'uno dall'altro e li fece percorrere da due correnti diverse i₁ e i₂. Verificò che se le correnti avevano lo stesso verso si generava una forza F repulsiva, altrimenti se il verso era opposto, attrattiva.

Con due dinamometri opportunamente agganciati ai fili.

Con due dinamometri a cui vengono appesi i fili.

Con la formula F = k i₁⋅i₂⋅L / d

F = k i₁⋅i₂ / d²

Costruisce una tabella con i dati raccolti dalla ripetizione dell'esperimento in cui cambia i valori di i₁, i₂, L e d, poi legge il valore di F nei dinamometri e verifica che il rapporto tra F e la quantità i₁⋅i₂⋅L / d resta costante (k = 2⋅10^-7 nelle unità attuali)

Costruisce una tabella con i dati raccolti dalla ripetizione dell'esperimento in cui cambia i valori di i₁, i₂, L e d, poi legge il valore di F nei dinamometri e verifica che il prodotto tra F e la quantità i₁⋅i₂⋅L / d resta costante (k = 2⋅10^-7 nelle unità attuali)

1A è la quell'intensità di corrente che, se attraversa due fili rettilinei paralleli lunghi 1 m, posti alla distanza di 1 m, produce una forza F di 2⋅10^-7 N.

1A è la quell'intensità di corrente che, se attraversa due fili rettilinei paralleli lunghi 1 m, posti alla distanza di 1 m, produce una forza F di 7⋅10^-2 N.

1A è la quell'intensità di corrente che, se attraversa due fili rettilinei paralleli lunghi 1 m, posti alla distanza di 1 m, produce una forza F di 2⋅10⁷ N.

verificò che il filo subiva una forza F perpendicolare a B e al filo che era direttamente proporzionale al prodotto i⋅L⋅sen α

dove α è l'angolo formato da B e dal filo.

verificò che il filo subiva una forza F perpendicolare a B e al filo che era direttamente proporzionale al prodotto i⋅L⋅cos α

dove α è l'angolo formato da B e dal filo.

verificò che il filo subiva una forza F parallela a B e al filo che era direttamente proporzionale al prodotto i⋅L⋅cos α

dove α è l'angolo formato da B e dal filo.

non dipendeva dai valori di F, i o α ma solo dal magnete e quindi la chiamò campo magnetico (B).

Quindi F = B⋅i⋅L⋅sen α

dipendeva dai valori di F, i o α e non dal magnete e quindi la indicò con B (campo magnetico).

Quindi F = B⋅i⋅L⋅sen α

non dipendeva dai valori di F, i o α ma solo dal magnete e quindi la chiamò campo magnetico (B).

Quindi B = F⋅i⋅L⋅sen α

E' la forza che agisce su una carica q che si muove con velocità v dentro un campo magnetico B. E' data dalla formula F = B⋅q⋅v⋅sen α (con α angolo fra v e B) e ha direzione perpendicolare a B e a v

E' la forza che agisce su una carica q che si muove con velocità v dentro un campo magnetico B. E' data dalla formula F = B⋅q⋅v⋅cos α (con α angolo fra v e B) e ha direzione perpendicolare a B e a v

E' la forza che agisce su una carica q che si muove con velocità v dentro un campo magnetico B. E' data dalla formula F = B⋅q⋅v⋅cos α (con α angolo fra v e B) e ha direzione parallela a B e a v

Lorentz partì dalla forza di Faraday, cioè dalla forza che agisce su un filo percorso da una corrente i immerso in un campo magnetico B. Egli pensò che tale forza doveva essere la somma delle singole forze che agivano su ogni elettrone di conduzione della corrente i.

Lorentz partì dalla forza di Ampere, cioè dalla forza che agisce su un filo percorso da una corrente i immerso in un campo magnetico B. Egli pensò che tale forza doveva essere la somma delle singole forze che agivano su ogni elettrone di conduzione della corrente i.

Lorentz partì dalla forza di Coulomb, cioè dalla forza che agisce su un filo percorso da una corrente i immerso in un campo magnetico B. Egli pensò che tale forza doveva essere la somma delle singole forze che agivano su ogni elettrone di conduzione della corrente i.

Lorentz considerò un tratto L del filo e calcolò la forza agente su un elettrone dividendo la forza di Faraday F = B⋅i⋅L⋅sen α per in numero N di elettroni nel filo, sostituendo

i = ΔQ / Δt, ΔQ = N⋅e, Δt = L / v

e semplificando

F_L = B⋅e⋅v⋅sen α

Lorentz considerò un tratto L del filo e calcolò la forza agente su un elettrone dividendo la forza di Faraday F = B⋅i⋅L⋅cos α per in numero N di elettroni nel filo, sostituendo

i = ΔQ / Δt, ΔQ = N⋅e, Δt = L / v

e semplificando

F_L = B⋅e⋅v⋅cos α

Distorce la traiettoria che diventa circolare o elicoidale. La particella ruota attorno alle linee di forza di B. Questo fenomeno impedisce alle particelle cariche provenienti dallo spazio di investire massivamente la terra.

Distorce la traiettoria che diventa rettilinea o elicoidale. La particella si muove perpendicolarmente alle linee di forza di B. Questo fenomeno impedisce alle particelle cariche provenienti dallo spazio di investire massivamente la terra.

Distorce la traiettoria che diventa circolare o elicoidale. La particella si muove parallelamente alle linee di forza di B. Questo fenomeno permette alle particelle cariche provenienti dallo spazio di investire massivamente la terra.

Nel suo centro è perpendicolare al piano della spira.

Nel suo centro è parallelo al piano della spira.

Nel suo centro è radiale.

Nel suo centro è uniforme.

Ogni orbitale elettronico è assimilabile ad una specie di corrente circolare che genera un flebile campo magnetico. Per alcuni atomi (ferro, cobalto e nichel) la somma totale di questi campi è non nulla. Quindi orientando nello stesso verso i campi magnetici atomici si ottiene un magnete.

Ogni orbitale elettronico è assimilabile ad una specie di corrente circolare che genera un flebile campo magnetico. Per alcuni atomi (ferro, zinco e rame) la somma totale di questi campi è non nulla. Quindi orientando nello stesso verso i campi magnetici atomici si ottiene un magnete.