$H_0=γω_0$

$ω_0=γH_0$

$ω_0=\frac{\gamma}{2\pi}H_0$

$H_0=\frac{\gamma}{2\pi}ω_0$

спин-спиновой

спин-решеточной

спин-электронной

спин-ядерной

Т₁ < T₂

Т₁ = T₂

Т₁ > T₂

зависит от образца

H₂O

C₂H₅OH

ДМСО

D₂O

неспаренные электроны парамагнетика имеют отрицательный заряд

неспаренные электроны парамагнетика создают сильные локальные магнитные поля

неспаренные электроны парамагнетика создают сильные локальные электрические поля

этот экспериментальный факт пока не объяснен

90° и 180°

180° и 180°

180° и 90°

360° и 360°

$КРЭ=CT$

$КРЭ=\frac{T}{C}$

$КРЭ=\frac{1}{CT}$

$КРЭ=\frac{C}{T}$

величина поглощения рентгеновского излучения образцом в магнитном поле

величина поглощения УФ излучения образцом в магнитном поле

время магнитной релаксации протонов образца в магнитном поле

величина магнитного поля на ядре больше приложенного

величина магнитного поля на ядре меньше приложенного

величина магнитного поля на ядре равна нулю даже при внесении образца в магнитное поле

магнитное поле на ядре направлено противоположно приложенному

$$\delta=\frac{\nu\cdot10^6}{\Delta}$$  

$$\delta=\frac{\nu}{\Delta\cdot10^6}$$  

$$\delta=\frac{\Delta\cdot10^6}{\nu}$$  

$$\delta=\frac{10^6}{\Delta\cdot\nu}$$  

2

3

1

4

4

5

6

8

одна линия, поскольку протоны a и b эквивалентны

две линии, поскольку протоны a и b неэквивалентны

четыре линии, поскольку протоны a и b неэквивалентны и расщепляют сигнал друг друга

спектр ЯМР данного соединения не наблюдается

действием 90° импульса на образец

изменением магнитного поля при постоянной частоте радиочастотного излучения

изменением частоты радиочастотного излучения при постоянной величине магнитного поля

при помощи Фурье-излучателя

Е.К. Завойским

Э.М. Парселлом

Ф. Блохом

Л.Д. Ландау

$$^1H$$  

$$^2H$$  

$$^{19}F$$  

$$^{13}C$$  

$$^{63}Cu$$