Worksheets199-230
Total questions: 32
Worksheet time: 17mins
199. Kinetik denklemi sağlayan bir gazın hareketinin entropi S'de bir artışa yol açtığı ifadesine denir.
boltzmann'ın H teoremi
Boltzmann'ın S-teoremi
Gibbs'in H teoremi
Gibbs'in S-teoremi
Boltzmann teoremi
200. Uzaydaki yüklerin karşılıklı dengelenmesinin bozulması durumunda plazma parçacıklarının oluşturduğu salınımlara... denir.
Maxwellian
Planckian
langmuir
Brownian
Stoklamak
201. Iki atomlu bir gazın sıcaklıktan başlayarak ısı kapasitesine salınımların katkısı önemlidir...
Т≈1000 К
Т ≈ 10000 К
Т ≈ 100 К
Т ≈ 273 К
Т ≈ 1000 °С
202. СV'nin toplam molar izokorik ısı kapasitesi şu değere ulaşır ayrışmanın başlangıcındaki sıcaklıklarda diatomik gaz:
СV = 1/2
СV = 3/2
СV = 5/2
СV=7/2
СV = 9/2
203. СV değerinden artmaya başlar iki atomlu bir gazın toplam molar izokorik ısı kapasitesi...
СV = 1/2
СV = 1/2
СV = 1
СV=3/2
СV = 2
СV = 5/2
204. Klasik bir gazın manyetik değildir Yüklü parçacıklardan oluşan, buna teorem denir...
Borna – van Leeuwen
Bora – van Dyck
Borna – Bora
Bora – Planck
bora–van Leeuwen
205. Pauli paramanyetizmasını telafi eder Landau diyamanyetizması, elektronların serbestçe hareket etmesi nedeniyle.
1/2
1//3
1/4
1/5
1/6
206. sayısı fi şu şekilde tanımlanır İ'inci gruptaki eyaletlerdeki ortalama meslek:
fi = Ni −Gi
fi = Ni +Gi
fi = NiGi
fi = Gi /Ni
fi=Ni /Gi
207. N sistemindeki parçacık sayısıyla ilişkilidir Gi durum grupları ve bunların ortalama doluluk sayıları fi,.
∑i 𝐺ifi = N1/2
∑i 𝐺ifi=N
∑i 𝐺ifi = 2N1/2
∑i 𝐺ifi = N2
∑i 𝐺ifi = −N2
208. E sisteminin enerjisi ile ilişkilidir Gi durum grupları, ortalama işgal sayıları fi ve εi grubundaki parçacıkların ortalama enerjileri,:
∑i 𝐺ifi i = eE
∑i 𝐺ifi i = lnE
∑i 𝐺ifi i = E1/2
∑i𝐺ifi i=E
∑i 𝐺ifi i = E2
209. Fi şu şekilde ifade edilebilir dengesiz bir durumdaki ideal bir gaz için ortalama dolum sayıları:
fi = 𝑒(µ−𝗌i)/𝑆
fi = 𝑒(µ−𝗌i)/𝑉
fi=𝑒(µ−𝗌i)/𝑇
fi = 𝑒(µ−𝗌i)/𝑁
fi = 𝑒(𝗌i−µ)/𝑇
210. i'inci maddenin sembolü i'dir ve i'ye... ∑i i = 0 kimyasal reaksiyonunun denkleminde, katsayısı denir.
stereometrik
Stokiyometrik
kimyasal
parametrik
adyabatik
211. T = 0'daki istatistiksel ağırlığı şuna eşittir Dejenere olmayan bir makrodurumun:
0
∞
−∞
π
1
212. makrodurumunun istatistiksel ağırlığı şuna eşittir T = 0'da spini 1/2 olan N adet etkileşime girmeyen parçacıktan oluşan bir sistemin dejenere:
0
1
∞
2*N
N
213. Makrodurumunun entropisi şuna eşittir T = 0'da spini 1/2 olan N adet etkileşime girmeyen parçacıktan oluşan bir sistemin dejenere:
N*ln2
NN
N
1
0
214. Teslim alındı ve incelendi formun kinetik denklemi
6 + 𝑣→ 6 + → 6 = I
6𝑡 𝑟→ 𝑝→ ...
Clausius
Laplace
Liouville
boltzmann
Stoklamak
215. I şununla ilgilidir Çarpışma integrali: çarpışmalar
uzak çiftler
silinen üçlüler
bir kaç sefer
Yakın çiftler
yakın üçlüler
216. Isminde 6𝑡 𝑟→ 𝑝→ Plazma teorisinde formun bir denklemi
6 + 𝑣→ 6 + 𝑒𝐸⃗→ 6 = 0 denklem tarafından verilir…
Pitayevski
Rumera
Velikhova
Budkera
vlasova
217. Wiedemann-Franz yasası şu şekildedir Metallerdeki elektron gazı için:
ϰ/σ = π2S/e2
ϰ/σ=π2T/3e2
3π2T/2e2
ϰ/σ = T/3e
ϰ/σ = π2/3Te2
218. Г(х) =1 x = Gama fonksiyonu...
=0
1
=2
=π
=2π
219. ENB'nin en olası değeri İdeal bir Boltzmann gazının N parçacıktan oluşan bir sisteminin toplam enerjisi...
ЕНВ = (3N−@@ T
ЕНВ = (3N/2+@@ T
ЕНВ = (N/2−@@ T
ЕНВ=(3N/2−@@ T
ЕНВ = (N/2−@@ T
220. Maxwell gaz parçacıklarının ∞-ince bir duvardaki küçük bir delikten vakuma kaçan ω(θ) açısal dağılımı şu şekildedir:
ω(θ) = sinθ
ω(θ)=sin2θ
ω(θ) = cosθ
ω(θ) = cos2θ
ω(θ) = tg(θ/@@
221. Fermi-Dirac T→0 sınırına dağılımında gidersek tüm parçacıklar eyaletlerde...
εk = μ
εk < 0
εk = 0
εk<μ
εk > μ
222. ω(𝑣→) hız projeksiyonlarının Üç boyutlu Maxwell dağılımı tek boyutlu dağılımlarıyla ilgilidir:
ω(𝑣→) = πω(𝑣𝑥)ω(v𝑦)ω(𝑣𝑧)
ω(𝑣→) = 2ω(𝑣𝑥)ω(𝑣𝑦)ω(𝑣𝑧)
ω(𝑣→) = ω(𝑣𝑥)/ω(𝑣𝑦)ω(𝑣𝑧)
ω(𝑣→) = ω(𝑣𝑥)ω(𝑣𝑦)/ω(𝑣𝑧)
ω(𝑣→)=ω(𝑣𝑥)ω(𝑣𝑦)ω(𝑣𝑧)
223. T = 0'da ideal Fermi gazı denkleme uyuyor...
pV1/2 = const
pV3/2 = const
pV5/3=const
pV7/4 = const
pV9/5 = const
224. 6 + 𝑣→ 6 + → 6 = I 6𝑡 𝑟→ 𝑝→ I denilen miktar Kinetik denklemde ...
Carpışma Integrali
hareketin integrali
kaydırma integrali
difüzyon integrali
Poisson integrali
225. Çarpışmaların yokluğunda yok olur Çarpışma integrali I,.
çoklu
Yakın çiftler
kapat üçlüler
elastik
esnek değil
226. ϰ iletkenliğine σ oranına kanun metallerdeki elektron gazının ısıl iletkenlik katsayısının denir...
Vinera – Khinchin
Fokker – Planck
Stoklamak
Franz
wiedemann – Franz
227. Г(…)= 0,5√𝜋 gama işlevi
=0,5
=0,5π
=π
=4π
1,5
228. (〈𝐸2〉) ortalama değeri şöyledir İdeal bir Boltzmann gazının N parçacıktan oluşan bir sisteminin kare toplam enerjisinin:
〈𝐸2〉 = (3N+@@ 3NT2/2
〈𝐸2〉 = (3N+@@ NT2/4
〈𝐸2〉=(3N+@@ 3NT2/4
〈𝐸2〉 = (3N−@@ 3NT2/2
〈𝐸2〉 = (N+@@ 3NT2/4
229. Manyetik duyarlılığının davranışı kanundur Formun χ = 1/4a(TCurie −T)...
Marie Curie
pierre curie
Ginzburg - Landau
Debye
Wilson – Depolar-
230. Bir molünü bir maddenin oluşturan taneciklerin sayısına sayı denir.
Aristoteles
Arşimet
Demokritos
Sokrates
avogadro
