In termodinamica un sistema termodinamico è un dispositivo fisico (insieme di corpi) in grado di scambiare calore e lavoro con l'ambiente circostante.

In termodinamica un sistema termodinamico è un dispositivo fisico (insieme di corpi) in grado di trasformare il lavoro preso dall'ambiente circostante.

In termodinamica un sistema termodinamico è un dispositivo fisico (insieme di corpi) in grado di trasformare il calore preso dall'ambiente circostante.

In termodinamica una macchina termica è un dispositivo fisico in grado di trasformare in lavoro (energia meccanica) il calore preso da una sorgente. Generalmente utilizza un fluido che subisce una trasformazione ciclica.

In termodinamica una macchina termica è un dispositivo fisico in grado di trasformare in calore il lavoro (energia meccanica) preso da una sorgente. Generalmente utilizza un fluido che subisce una trasformazione ciclica.

In termodinamica una macchina termica è un dispositivo fisico in grado di trasformare in energia termica il lavoro preso da una sorgente. Generalmente utilizza un fluido che subisce una trasformazione ciclica.

In termodinamica una macchina frigorifera è un dispositivo fisico in grado di trasferire calore da una sorgente più fredda ad una più calda. Generalmente utilizza un fluido che subisce una trasformazione ciclica.

In termodinamica una macchina frigorifera è un dispositivo fisico in grado di trasferire calore da una sorgente più calda ad una più fredda. Generalmente utilizza un fluido che subisce una trasformazione ciclica.

In termodinamica una macchina frigorifera è un dispositivo fisico in grado di trasferire lavoro da una sorgente più fredda ad una più calda. Generalmente utilizza un fluido che subisce una trasformazione ciclica.

L'immagine corrisponde ad una macchina termica reale.

L'immagine corrisponde ad una macchina termica impossibile.

L'immagine corrisponde ad una macchina frigorifera reale.

L'immagine corrisponde ad una macchina frigorifera impossibile.

L'immagine corrisponde ad una macchina termica reale.

L'immagine corrisponde ad una macchina termica impossibile.

L'immagine corrisponde ad una macchina frigorifera reale.

L'immagine corrisponde ad una macchina frigorifera impossibile.

Lo stato di un sistema termodinamico è l'insieme dei valori delle grandezze fisiche in grado di definire univocamente la situazione in cui si trova. Per un gas perfetto lo stato termodinamico è definito dai valori delle variabili di P, V e T (pressione, volume e temperatura).

Lo stato di un sistema termodinamico è l'insieme dei valori delle grandezze fisiche in grado di definire univocamente la situazione in cui si trova. Per un gas perfetto lo stato termodinamico è definito dai valori delle variabili di P, W e T (pressione, lavoro e temperatura).

Lo stato di un sistema termodinamico è l'insieme dei valori delle grandezze fisiche in grado di definire univocamente la situazione in cui si trova. Per un gas perfetto lo stato termodinamico è definito dai valori delle variabili di Q, V e T (calore, volume e temperatura).

ISOTERMA: se T=costante allora P·V=costante

ISOBARA: se P=costante allora V/T=costante

ISOCORA: se V=costante allora P/T=costante

ADIABATICA: se Q=0 allora P·V^γ=costante

ISOTERMA: se T=costante allora P·V^γ=costante

ISOBARA: se P=costante allora V/T=costante

ISOCORA: se V=costante allora P/T=costante

ADIABATICA: se Q=costante allora P·V=costante

ISOTERMA: se T=costante allora P·V=costante

ISOBARA: se V=costante allora P/T=costante

ISOCORA: se P=costante allora V/T=costante

ADIABATICA: se Q=costante allora P·V^γ=costante

La trasformazione 1 potrebbe rappresentare una ISOTERMA e la trasformazione 2 una ADIABATICA.

La trasformazione 1 potrebbe rappresentare una ADIABATICA e la trasformazione 2 una ISOTERMA.

La trasformazione 1 potrebbe rappresentare una ISOTERMA e la trasformazione 2 una ISOBARA.

La trasformazione 1 potrebbe rappresentare una ISOBARA e la trasformazione 2 una ADIABATICA.

Siano Q e W il calore e il lavoro scambiati da un sistema termodinamico con l'ambiente durante una certa trasformazione. Allora la quantità Q-W non dipende dalla trasformazione subita dal sistema ma soltanto dallo stato iniziale e da quello finale del sistema. Indicata con U l'energia interna del sistema, poiché (Q-W) è la somma dell'energia ricevuta dal sistema si ha che U_f = U_i + (Q-W), cioè Q-W = ΔU. Come conseguenza del primo principio possiamo dire che ΔU non dipende dalla trasformazione subita dal sistema.

Siano Q e W il calore e il lavoro scambiati da un sistema termodinamico con l'ambiente durante una certa trasformazione. Allora la quantità Q-W dipende dalla trasformazione subita dal sistema ma soltanto dallo stato iniziale e da quello finale del sistema. Indicata con U l'energia interna del sistema, poiché (Q-W) è la somma dell'energia ricevuta dal sistema si ha che U_f = U_i + (Q-W), cioè Q-W = ΔU. Come conseguenza del primo principio possiamo dire che ΔU dipende dalla trasformazione subita dal sistema.

Siano Q e W il calore e il lavoro scambiati da un sistema termodinamico con l'ambiente durante una certa trasformazione. Allora la quantità Q+W dipende dalla trasformazione subita dal sistema ma soltanto dallo stato iniziale e da quello finale del sistema. Indicata con U l'energia interna del sistema, poiché (Q+W) è la somma dell'energia ricevuta dal sistema si ha che U_f = U_i + (Q-W), cioè Q+W = ΔU. Come conseguenza del primo principio possiamo dire che ΔU dipende dalla trasformazione subita dal sistema.

E' la somma delle energie cinetiche e potenziali, macroscopiche e microscopiche, del sistema. Dipende dallo stato del sistema.

E' la somma delle energie cinetiche, macroscopiche e microscopiche, del sistema. Dipende dallo stato del sistema.

E' la somma delle energie cinetiche e potenziali, macroscopiche e microscopiche, del sistema. Non dipende dallo stato del sistema ma dalla trasformazione a cui è sottoposto.

Non è possibile costruire una macchina termica il cui unico risultato sia trasformare in lavoro W il calore Q estratto da una sola sorgente.

È impossibile realizzare una macchina frigorifera il cui unico risultato sia quello di trasferire calore Q da una sorgente più fredda a una più calda senza l'apporto di lavoro esterno W.

Non è possibile costruire una macchina termica con rendimento 1 (100%).

Non è possibile raggiungere lo zero assoluto perché in quel caso una macchina di Carnot che operasse con T₂ = 0 K avrebbe rendimento 1 (100%).

E' possibile costruire una macchina termica il cui unico risultato sia trasformare in lavoro W il calore Q estratto da una sola sorgente.

Non è possibile costruire una macchina termica il cui unico risultato sia trasformare in lavoro W il calore Q estratto da una sola sorgente.

È impossibile realizzare una macchina frigorifera il cui unico risultato sia quello di trasferire calore Q da una sorgente più fredda a una più calda senza l'apporto di lavoro esterno W.

Non è possibile costruire una macchina termica con rendimento 1 (100%).

Non è possibile raggiungere lo zero assoluto perché in quel caso una macchina di Carnot che operasse con T₂ = 0° Kelvin avrebbe rendimento 1 (100%).

E' possibile costruire una macchina termica il cui unico risultato sia trasformare in lavoro W il calore Q estratto da una sola sorgente.

Non è possibile costruire una macchina termica il cui unico risultato sia trasformare in lavoro W il calore Q estratto da una sola sorgente.

È impossibile realizzare una macchina frigorifera il cui unico risultato sia quello di trasferire calore Q da una sorgente più fredda a una più calda senza l'apporto di lavoro esterno W.

Non è possibile costruire una macchina termica con rendimento 1 (100%).

Non è possibile raggiungere lo zero assoluto perché in quel caso una macchina di Carnot che operasse con T₂ = 0° Kelvin avrebbe rendimento 1 (100%).

E' possibile costruire una macchina termica il cui unico risultato sia trasformare in lavoro W il calore Q estratto da una sola sorgente.

Non è possibile costruire una macchina termica il cui unico risultato sia trasformare in lavoro W il calore Q estratto da una sola sorgente.

È impossibile realizzare una macchina frigorifera il cui unico risultato sia quello di trasferire calore Q da una sorgente più fredda a una più calda senza l'apporto di lavoro esterno W.

Non è possibile costruire una macchina termica con rendimento 1 (100%).

Non è possibile raggiungere lo zero assoluto perché in quel caso una macchina di Carnot che operasse con T₂ = 0° Kelvin avrebbe rendimento 1 (100%).

E' possibile costruire una macchina termica il cui unico risultato sia trasformare in lavoro W il calore Q estratto da una sola sorgente.

Non si dimostra. Si dimostra solamente che sono equivalenti i 2 enunciati: se è vero l'enunciato di Kelvin e falso quello Clausius allora si ottiene la negazione di Kelvin. Al contrario se è vero l'enunciato di Clausius e falso quello Kelvin allora si ottiene la negazione di Clausius.

Si dimostra così: se è vero l'enunciato di Kelvin e falso quello Clausius allora si ottiene la negazione di Kelvin. Al contrario se è vero l'enunciato di Clausius e falso quello Kelvin allora si ottiene la negazione di Clausius.

Non si dimostra. Si dimostra solamente che sono equivalenti i 2 enunciati: se sono veri gli enunciati di Kelvin e di Clausius allora si ottiene la negazione di entrambi. Al contrario se sono veri gli enunciati di e Kelvin e di Clausius allora si ottiene la veridicità di entrambi.

Corrisponde alla misura dell'area sotto il grafico della trasformazione nel piano P-V.

Corrisponde alla misura dell'area sopra il grafico della trasformazione nel piano P-V.

è sempre pari a p⋅ΔV

è sempre pari alla variazione dell'energia interna ΔU

Corrisponde alla misura dell'area all'interno del ciclo della trasformazione nel piano P-V.

Corrisponde alla misura dell'area sotto il grafico della trasformazione nel piano P-V.

è sempre pari a p⋅ΔV

è sempre pari alla variazione dell'energia interna ΔU

Isoterma: W = nRT⋅ln(V_f/V_i)

Isobara: W = p⋅ΔV

Isocora: W = 0

Isoterma: W = nRT⋅ln(V_f/V_i)

Isobara: W = p⋅ΔT

Isocora: W = 0

Isoterma: W = nRT⋅ln(V_i/V_f)

Isobara: W = p⋅ΔV

Isocora: W = 0

Isoterma: W = nRT⋅ln(V₂/V₁)

Isobara: W = V⋅Δp

Isocora: W = 0

Scrivi sul disegno i seguenti termini:

pistone, valvola, cilindro, biella, albero motore, candela, camera di scoppio

ASPIRAZIONE: la valvola del carburatore è aperta, il pistone scende e aspira l'aria-benzina

COMPRESSIONE: la valvola del carburatore si chiude, il pistone sale e comprime l'aria-benzina

SCOPPIO: la candela genera una scintilla che incendia la miscela

ESPANSIONE: l'esplosione spinge il pistone in basso

SCARICO: la valvola di scarico si apre

ESPULSIONE: il pistone sale e fa uscire i fumi della combustione

ASPIRAZIONE: la valvola del carburatore è aperta, il pistone sale e aspira l'aria-benzina

COMPRESSIONE: la valvola del carburatore si chiude, il pistone scende e comprime l'aria-benzina

SCOPPIO: la candela genera una scintilla che incendia la miscela

ESPANSIONE: l'esplosione spinge il pistone in alto

SCARICO: la valvola di scarico si apre

ESPULSIONE: il pistone scende e fa uscire i fumi della combustione

0->1 ASPIRAZIONE: è una espansione ISOBARA

1->2 COMPRESSIONE: è una compressione ADIABATICA

2->3 SCOPPIO: è una trasformazione ISOCORA

3->4 ESPANSIONE: è una espansione ADIABATICA

4->1 SCARICO: è una trasformazione ISOCORA

1->0 ESPULSIONE: è una compressione ISOBARA

0->1 ASPIRAZIONE: è una espansione ISOBARA

1->2 ESPANSIONE: è una espansione ADIABATICA

2->3 SCOPPIO: è una trasformazione ISOCORA

3->4 COMPRESSIONE: è una compressione ADIABATICA

4->1 SCARICO: è una trasformazione ISOCORA

1->0 ESPULSIONE: è una compressione ISOBARA

0->1 ASPIRAZIONE: è una compressione ISOBARA

1->2 COMPRESSIONE: è una espansione ADIABATICA

2->3 SCOPPIO: è una trasformazione ISOBARA

3->4 ESPANSIONE: è una compressione ADIABATICA

4->1 SCARICO: è una trasformazione ISOBARA

1->0 ESPULSIONE: è una espansione ISOCORA

Perché ci sono 2 tempi morti, cioè le fasi in cui il pistone è fermo: SCOPPIO e SCARICO corrispondenti a due ISOCORE.

Perché ci sono 2 tempi morti, cioè le fasi in cui il ciclo non scambia calore: SCOPPIO e SCARICO corrispondenti a due ISOCORE.

Perché ci sono 2 tempi morti, cioè le fasi in cui il pistone è fermo: SCOPPIO e SCARICO corrispondenti a due ISOBARE.

Perché ci sono 2 tempi morti, cioè le fasi in cui il ciclo non scambia calore: SCOPPIO e SCARICO corrispondenti a due ISOBARE.

Assorbe Q₁ durante l'isocora dello SCOPPIO, disperde Q₂ durante l'isocora dello SCARICO, produce lavoro W = Q₁ - Q₂

Assorbe Q₁ durante l'adiabatica della COMPRESSIONE, disperde Q₂ durante l'adiabatica della ESPANSIONE, produce lavoro W = Q₁ - Q₂

Assorbe Q₁ durante l'isobara della ASPIRAZIONE, disperde Q₂ durante l'isobara della ESPULSIONE, produce lavoro W = Q₁ - Q₂

Assorbe Q₁ durante COMPRESSIONE e SCOPPIO, disperde Q₂ durante SCARICO e ESPANSIONE, produce lavoro W = Q₁ - Q₂

La macchina di Carnot è una macchina termica teorica funzionante a gas perfetto e utile per studiare il rendimento delle macchine termiche reali.

La macchina di Carnot è una macchina termica ideale funzionante a gas perfetto e utile per studiare il rendimento delle macchine termiche teoriche.

La macchina di Carnot è una macchina termica teorica funzionante a gas perfetto e utile per studiare il lavoro W prodotto dalle macchine termiche reali.

La macchina di Carnot è una macchina termica ideale funzionante a gas perfetto e utile per studiare il CALORE assorbito dalle macchine termiche teoriche.

Tutte le macchine termiche reali che scambino calore con due sorgenti a temperature T₁ e T₂ hanno rendimento R inferiore a quello della corrispondente macchina di Carnot, cioè R < 1 - T₂/T₁

Tutte le macchine termiche reali che scambino calore con due sorgenti a temperature T₁ e T₂ hanno rendimento R superiore a quello della corrispondente macchina di Carnot, cioè R > 1 - T₂/T₁

Tutte le macchine termiche reali che scambino calore con due sorgenti a temperature T₁ e T₂ hanno rendimento R minore o uguale a quello della corrispondente macchina di Carnot, cioè R ≤ 1 - T₂/T₁

Tutte le macchine termiche reali che scambino calore con due sorgenti a temperature T₁ e T₂ hanno rendimento R maggiore o uguale a quello della corrispondente macchina di Carnot, cioè R ≥ 1 - T₂/T₁