Δύο σώματα με ορμές των οποίων τα μέτρα είναι ίσα (p1=p2=p), κινούνται σε διευθύνσεις κάθετες μεταξύ τους και συγκρούονται πλαστικά. Το μέτρο της ορμής του συσσωματώματος μετά την κρούση είναι ίσο με:

Ένα σώμα εκτοξεύεται κατακόρυφα προς τα κάτω και συγκρούεται ελαστικά με οριζόντιο δάπεδο. Αν η διάρκεια της κρούσης είναι αμελητέα και υ το μέτρο της ταχύτητας του σώματος ελάχιστα πριν την κρούση, τότε η μεταβολή της ταχύτητάς του, λόγω της κρούσης

Ένα σώμα Α μάζας m₁=2m, το οποίο έχει ταχύτητα υ₁ συγκρούεται πλαστικά με σώμα Β μάζας m₂=m. Μετά την κρούση, το συσσωμάτωμα μένει ακίνητο. Ο λόγος των μέτρων των ταχυτήτων,υ₁/υ₂ ,των δύο σωμάτων πριν την κρούση είναι:

Σφαίρα Α που κινείται σε λείο οριζόντιο επίπεδο με ταχύτητα μέτρου υ και κινητική ενέργεια Κ, συγκρούεται κεντρικά και πλαστικά με άλλη ακίνητη σφαίρα Β, ίσης μάζας με την Α, που βρίσκεται στο ίδιο επίπεδο. Η κινητική ενέργεια του συσσωματώματος μετά την κρούση είναι ίση με

Νετρόνιο (¹₀η) «συγκρούεται» κεντρι­κά και ελαστικά με ακίνητο πυρήνα ηλίου (⁴₂Ηe) και επιβραδύνεται. Το ποσοστό της κινητικής ενέργειας που χάνει το νετρόνιο, λόγω της κρούσης, είναι:

Σφαίρα Σ₁, μάζας m₁, κινείται πάνω σε λείο οριζόντιο δάπεδο με ταχύτητα υ, και συγκρούεται μετωπικά και ελαστικά με αρ­χικά ακίνητη σφαίρα Σ₂ μάζας m₂ (m₂ > m₁), όπως απεικονίζεται στο σχήμα.

Μετά τη σύγκρουση των δύο σφαιρών, η σφαίρα Σ₂ προσκρούει ελαστικά σε επίπεδο κατακόρυφο τοίχο, ο οποίος είναι κάθετος στη διεύθυνση κίνησης των δύο σφαιρών. Μετά τις δύο κρούσεις, η απόσταση μεταξύ των σφαιρών διατηρείται σταθερή. Η τιμή του λόγου m₁/m₂ είναι:

Δύο σώματα Α και Β, με μάζες 3m και m α­ντίστοιχα, βρίσκονται ακίνητα πάνω σε λείο ο­ριζόντιο επίπεδο. Δίνουμε στο σώμα Β αρχική ταχύτητα υ, ώστε να συγκρουστεί κεντρικά και ελαστικά με το αρχικά ακίνητο σώμα Α. Η ταχύ­τητα του σώματος Β μετά την κρούση είναι:

Οι δύο σφαίρες του σχήμα­τος συγκρούονται με­τωπικά και ελαστικά. Αν είναι m₂ = 4m₁ και αμέσως μετά την κρούση η σφαίρα μά­ζας m₂ παραμένει α­κίνητη, τότε ισχύει:

Ένα σώμα αφήνεται να πέσει από ύψος h πάνω από το ελεύθερο άκρο κατακόρυφου ιδανικού ελατηρίου σταθεράς K. Η κίνηση του σώματος γίνεται στη διεύθυνση του άξονα του ελατηρίου χωρίς τριβές και αντιστάσεις από τον αέρα. Το σώμα αφού συμπιέσει το ελατήριο το εγκαταλείπει στο ίδιο σημείο που το συνάντησε.

Η μεταβολή της ορμής p του σώματος από τη στιγμή που έρχεται σε επαφή με το ελεύθερο άκρο του ελατηρίου και μέχρι να επανέλθει στο ίδιο σημείο έχει μέτρο:

Δύο ίδιες σφαίρες μάζας m κινούνται σε οριζόντιο επίπεδο με ταχύτητες μέτρου υ και συγκρούονται πλαστικά. Οι ταχύτητες των σφαιρών πριν την κρούση σχηματίζουν γωνία και κατά την κρούση το σύστημα χάνει το 25% της αρχικής κινητικής του ενέργειας. Το συσσωμάτωμα μετά την κρούση θα κινηθεί με ταχύτητα μέτρου

Το σώμα Σ_Β μάζας Μ βρίσκεται πάνω σε λείο οριζόντιο δάπεδο και είναι δεμένο στην άκρη ιδανικού οριζόντιου ελατηρίου που βρίσκεται στο φυσικό του μήκος και του οποίου η άλλη άκρη είναι ακλόνητα στερεωμένη. Το σώμα Σ_Α μάζας m, του σχήματος, κινούμενο οριζόντια με ταχύτητα υ_ο κτυπά κεντρικά στο ακίνητο σώμα μάζας Μ. Για να έχουμε την ίδια μέγιστη συσπείρωση του ελατηρίου είτε η κρούση είναι ελαστική είτε πλαστική, θα πρέπει ο λόγος των μαζών m/M να είναι

Οι δύο σφαίρες του σχήματος κινούνται σε κάθετες μεταξύ τους διευθύνσεις με ταχύτητες ίδιου μέτρου και συγκρούονται πλαστικά. Η κίνηση γίνεται σε οριζόντιο λείο επίπεδο. Το μέτρο της ταχύτητας V_K του δημιουργούμενου συσσωματώματος είναι

Ένα αρχικά ακίνητο σώμα που βρίσκεται σε λείο οριζόντιο δάπεδο εκρήγνυται σε δύο κομμάτια Α και Β με μάζες m_A=m και m_B=2m αντίστοιχα, όπως στο σχήμα. Αν με K συμβολίσουμε την κινητική ενέργεια του συστήματος των δύο κομματιών μετά την έκρηξη, τότε για την κινητική ενέργεια του κομματιού A, K_A, ισχύει

Μία σφαίρα Σ_Α, μάζας m_Α, κινούμενη με ταχύτητα μέτρου υ₁ συγκρούεται κεντρικά και ελαστικά με την αρχικά ακίνητη σφαίρα Σ_Β, μάζας m_Β. Αν ο λόγος των μαζών των σφαιρών είναι m_A/m_B=1/2, το ποσοστό απώλειας της κινητικής ενέργειας της σφαίρας Α κατά την κρούση είναι