wayground logo

Free Printable Worksheets

Font size

S
M
L
XL
Worksheets

рез_спектр

Total questions: 112

Worksheet time: 56mins

Name
Class
Date
1.

Рентген сәулелерінің толқын ұзындығы келесі заңмен анықталады:

a)

Планка

b)

Ридберга

c)

Больмана

d)

Мозли

e)

Пашена

2.

Құрылымдық талдау жүргізу үшін рентген сәулелері қандай толқын ұзындығымен λ ең қолайлы?

a)

0.01- 0.8 нм

b)

0.7- 2.5 Å

c)

0.1- 0.9 Å

d)

2.1- 4.9 Å

e)

1- 2 мм

3.

Хромның К-сериялы сызықтарының қозу потенциалы, кВ:

a)

15.78

b)

4.25

c)

2.56

d)

5.99

e)

9.05

4.

Темірдің К-сериялы сызықтарының қозу потенциалы, кВ:

a)

7.12

b)

5.99

c)

4.25

d)

8.91

e)

9.05

5.

Кобальттың К-сериялы сызықтарының қозу потенциалы, кВ:

a)

7.12

b)

5.99

c)

4.25

d)

8.91

e)

7.71

6.

Никельдің К-сериялы сызықтарының қозу потенциалы, кВ:

a)

8.33

b)

5.33

c)

4.25

d)

7.12

e)

7.71

7.

Мыстың К-сериялы сызықтарының қозу потенциалы, кВ:

a)

8.33

b)

5.99

c)

8.98

d)

7.12

e)

7.71

8.

Молибденнің К-сериялы сызықтарының қозу потенциалы, кВ:

a)

8.33

b)

20.00

c)

7.12

d)

5.99

e)

7.71

9.

Вольфрамның К-сериялы сызықтарының қозу потенциалы, кВ:

a)

37.1

b)

15.9

c)

28.3

d)

69.5

e)

57.7

10.

Рентген сәулелерінің K сериясы үшін энергия деңгейлерінің айырмашылығы басқа деңгейлерге қарағанда .......

a)

аз

b)

әлдеқайда көп

c)

әлдеқайда аз

d)

тең

e)

көп

11.

Қысқа толқынды сәулеленудің толқын ұзындығы мен рентгендік түтік кернеуі арасындағы байланыс анықталады:

a)

Imax = 1.5 λ0

b)

λ0 = 12.4/U

c)

eU = hс/λ

d)

E = mv2/2

e)

Imax = 2.5 λ0

12.

Екінші ретті сипаттамалық сәулеленудің пайда болуы үшін бірінші ретті рентген квантының энергиясы К сериясының ең қатты сәулелерінің квантының энергиясынан ............... болуы керек.

a)

көп

b)

аз немесе тең

c)

аз

d)

әлдеқайда көп

e)

әлдеқайда аз

13.

Рентген түтікшелерінің максималды қуаты мына формуламен анықталады:

a)

E=mv2/2

b)

P=UI

c)

P=γR

d)

P=γ(2λ1 + λ2)

e)

P=gH

14.

Рентген түтікшелерінің тежегіш сәулеленуінің салдары болып табылады:

a)

электрондардың бағытталған қозғалысы

b)

электрондардың оң үдеуі

c)

электрондардың теріс үдеуі

d)

түтікшелердегі ауа молекулаларымен электрондардың соқтығысуы

e)

анодтың ішкі электронды қабықшаларынан электрондарды қағып шығару

15.

Рентген түтікшесінің сәулеленуі мыналардың салдары болып табылады:

a)

түтікшелердегі ауа молекулаларымен электрондардың соқтығысу

b)

электрондардың оң үдеуі

c)

электрондардың теріс үдеуі

d)

электрондардың бағытталған қозғалысы

e)

анодтың ішкі электронды қабықшаларынан электрондарды қағып шығару

16.

Рентген түтікшесінің тежегіш сәулеленуінің спектрі мен қарқындылығы мыналарға байланысты:

a)

рентген түтікшесінде вакуумның болуы

b)

түтікшелердегі ауа молекулаларымен электрондардың соқтығысуы

c)

анод материалы

d)

анодтың ішкі электронды қабықшаларынан электрондарды қағып шығару

e)

катод материалы

17.

Рентген түтікшелерінің сипаттамалық сәулелену спектрі мыналарға байланысты:

a)

анод материалы

b)

кернеу

c)

түтікшелердегі ауа молекулаларымен электрондардың соқты

d)

ток күші

e)

катод материалы

18.

Деңгейлер арасындағы электрондық ауысуларды таңдау ережелеріне сәйкес бас кванттық саны n болатын ауысуларға рұқсат етіледі:

a)

тек Δn = 0

b)

кез-келген

c)

тек Δn = 0, ±1, ±2

d)

рұқсат етілмейді

e)

тек Δn = ±1, ±2

19.

Деңгейлер арасындағы электронды ауысуларды таңдау ережелеріне сәйкес орбиталық кванттық саны l болатын ауысуларға рұқсат етіледі:

a)

тек Δl = 0, ±1, ±2

b)

тек Δl = 0

c)

тек Δl = ±1

d)

кез-келген

e)

тек Δl = ±1, ±2

20.

Деңгейлер арасындағы электрондық ауысуларды таңдау ережелеріне сәйкес жалпы кванттық саны j болатын ауысуларға рұқсат етіледі:

a)

тек Δj = 0, ±1

b)

тек Δj = 0

c)

тек Δj = ±1

d)

кез-келген

e)

тек Δj = ±1, ±2

21.

Лауэ әдісі бойынша түсіру кезінде олар пайдаланады:

a)

Кристалды ұнтақ

b)

Монохроматикалық рентген сәулесінің түйіні

c)

Полихроматикалық рентген сәулелері

d)

Әр түрлі толқын ұзындығы бар рентген сәулесінің түйіні

e)

Поликристалл

22.

Лауэграммаларды түсіру режимі сипаттамалық сәулеленудің қарқындылығы үздіксіз спектрдің сәулеленуімен салыстырылатын етіп таңдалады:

a)

айтарлықтай аз

b)

бірдей

c)

әлдеқайда жоғары

d)

көп

e)

әсер етпейді

23.

Рентген сәулелері – бұл ........ толқындар жеделдетілген электрондардың күрт тежелуі кезінде пайда болады.

a)

тұру

b)

электрлік

c)

магниттік

d)

монохроматикалық

e)

электромагниттік

24.

Әр түрлі элементтердің сипаттамалық сәулелерінің спектрлері бір бірінен қалай ерекшеленеді:

a)

толқын ұзындығымен λ

b)

қозу потенциалымен U0

c)

айырмашылықтары жоқ

d)

кинетикалық энергиямен

e)

қарқындылығымен

25.

Менделеевтің периодтық жүйесіндегі орнына сәйкес элементтердің электрондық құрылымы параметрлермен сипатталады (қажеттісін таңдаңыз):

a)

n – бас кванттық сан

b)

деңгейлер бойынша бөлу

c)

l – көмекші кванттық сан

d)

элементтің реттік нөмірі

e)

атомның толық энергиясы

26.

… сериялы рентгендік сәулеленудің рентгендік дифракциялық талдау үшін практикалық маңызы бар.

a)

N

b)

L

c)

M

d)

K

e)

P

27.

Анодтың Ка-Кβ-сәулеленуін "сүзу" үшін материалдары қолданылады:

a)

Z(анод) = Z-1 (сүзгі)

b)

Z(анод) = Z (сүзгі)

c)

Z(анод) = Z+1 (сүзгі)

d)

Z(анод) = Z+2 (сүзгі)

e)

Z(анод) < Z (сүзгі)

28.

Рентген түтігінде рентгендік сәулеленуді қоздыру үшін қажет:

a)

сәулеленудің терезе арқылы шығуы

b)

анодта жылдам электрондардың тежелуі

c)

сирек инертті газдың болуы

d)

рентген түтігінің жұмысының тұрақтылығы

e)

анодта жылдам қозғалатын электрондардың тежелуі

29.

Кристаллды рентгендік түтіктен рентген сәулесімен сәулелендіру үшін мыналар қажет:

a)

иондану үшін жағдай жасау

b)

түтікті салқындату

c)

жоғары кинетикалық энергияның бос электрондарға байланысы

d)

төмен температура

e)

рентген түтігінің жұмысының тұрақтылығы

30.

Рентген сәулелері рентгендік дифракциялық талдауда қолданылады:

a)

заттың химиялық құрамын анықтау

b)

бұйымдардың ішкі ақауларын анықтау

c)

механикалық қасиеттер анықтау

d)

физикалық қасиеттер анықтау

e)

қорытпалардың микроқұрылымдық талдауы

31.

Рентген сәулелері рентгендік спектрлік талдауда қолданылады:

a)

физикалық қасиеттер

b)

атом құрылымының анықтамалары анықтау

c)

механикалық қасиеттер анықтау

d)

қорытпалардың микроқұрылымдық талдауы

e)

бұйымдардың ішкі ақауларын анықтау

32.

Рентген сәулелері рентгендік дефектоскопияда қолданылады:

a)

бұйымдардың ішкі ақауларын анықтау

b)

заттың химиялық құрамын анықтау

c)

атом құрылымының анықтау

d)

физикалық қасиеттер анықтау

e)

қорытпалардың микроқұрылымдық талдауы

33.

Рентген түтігіндегі кернеудің жоғарылауымен:

a)

сәулелену жиілігі азаяды

b)

сәулеленудің толқын ұзындығы артады

c)

сәулеленудің толқын ұзындығы азаяды

d)

сәулелену жиілігі артады

e)

сәулелену диапазоны өзгермейді

34.

Бүкіл рентген спектрінен тар аралықты оқшаулау үшін мыналар қолданылады:

a)

оптикалық линзалар

b)

монохроматорлар

c)

айна

d)

дифракциялық торлар

e)

интегралды хабтар

35.

Рентген түтігіндегі кернеудің жоғарылауымен:

a)

сәулеленудің толқын ұзындығы азаяды

b)

сәулеленудің толқын ұзындығы артады

c)

сәулелену жиілігі азаяды

d)

сәулелену жиілігі артады

e)

сәулелену диапазоны өзгермейді

36.

Хром анодына арналған β-сүзгі ретінде қолданылады:

a)

кобальт

b)

темір

c)

ванадий

d)

никель

e)

цирконий

37.

Темірден жасалған анод үшін β-сүзгі ретінде қолданылады:

a)

цирконий

b)

хром

c)

ванадий

d)

кобальт

e)

марганец оксиді

38.

В качестве β-фильтра для анода из кобальта применяется:

a)

кобальт

b)

хром

c)

темір

d)

никель

e)

цирконий

39.

Никель анодына арналған β-сүзгі ретінде қолданылады:

a)

кобальт

b)

темір

c)

ванадий

d)

хром

e)

цирконий

40.

Мыс анодына арналған β-сүзгі ретінде қолданылады:

a)

марганец оксиді

b)

темір

c)

ванадий

d)

кобальт

e)

никель

41.

Молибден анодына арналған β-сүзгі ретінде қолданылады:

a)

хром

b)

темір

c)

ванадий

d)

цирконий

e)

марганец оксиді

42.

Jt= J0е^-μt қатынасы сипаттайды:

a)

рентген сәулелерінің дифракциясы

b)

флуоресцентті (қайталама) сәулеленудің пайда болуы

c)

рентген сәулелерінің шағылысуы

d)

рентген сәулелері

e)

рентген сәулелерін сіңіру

43.

μ жұтылу коэффициенті былай анықталады:

a)

квадраттық

b)

суперпозициялық

c)

сызықтық

d)

бірлік

e)

құрылымдық

44.

Рентген сәулелерінің массалық әлсіреу коэффициенті келесі өрнек арқылы анықталады:

a)

I0 = 12.4/U

b)

I = I0 e^-μx/ρ

c)

I = I0 e-μx

d)

Imax = 1,5λ0

e)

E = mv2/2

45.

Рентген сәулелерінің сызықтық әлсіреу коэффициенті келесі өрнек арқылы анықталады:

a)

E = mv^2 /2

b)

I0 = 12.4/U

c)

Imax = 1,5λ0

d)

I = I0e^-μx

e)

E = mv /2

46.

x осі бойымен таралатын жазық электромагниттік толқынның электрлік компоненті жалпы түрде мына өрнекпен анықталады:

a)

E=Eo cos(ωt + φ)

b)

E=Ecos(ωt – kx)

c)

E=Eo exp(-i(ωt – kx + φ))

d)

E=Eo cos(ωt + kx + φ)

e)

E=Eo expi(ωt – kx + φ)

47.

x осі бойымен таралатын жазық электромагниттік толқынның магниттік құрамдас бөлігі жалпы түрде мына өрнекпен анықталады:

a)

H=Ho exp-i(ωt – kx + φ)

b)

H=Ho cos(ωt – kx)

c)

H=Ho expi(ωt – kx + φ)

d)

H=Ho cos(ωt + φ)

e)

H=Ho exp(i(ωt + kx + φ))

48.

Кристалдағы рентген сәулелерінің дифракциясы тең болған жағдайда пайда болады:

a)

шағылысқан сәулелердің бастапқы фазаларының тұрақты айырмашылығы

b)

шағылысқан сәулелердің бастапқы фазасы

c)

шағылысқан сәулелердің амплитудасы

d)

шағылысқан сәулелердің толқын ұзындығы

e)

шағылысқан сәулелердің амплитудасы мен бастапқы фазасы

49.

Фотонның зарядталған бөлшектің серпімді шашырауы формуламен сипатталады

a)

Томсон

b)

Релей

c)

Комптон

d)

Клейн-Нишины

e)

Энштейн

50.

Зарядталған бөлшектердің электромагниттік сәулеленудің серпімді шашырауы формуламен сипатталады

a)

Клейн-Нишины

b)

Релей

c)

Комптон

d)

Томсон

e)

Энштейн

51.

Кристалдағы рентген сәулелерінің сыну заңы формуламен анықталады:

a)

n1sinα1 = n2sinα2

b)

n2sinα1 = n1sinα2

c)

n1sinα1 = n12sinα2

d)

n1cosα1 = n2sinα2

e)

n21sinα1 = n12sinα2

52.

Кристаллдардағы рентген сәулелерінің абсолютті сыну көрсеткіші n:

a)

n < 1

b)

n = 1

c)

n ≈ 1

d)

n > 1

e)

n ≥ 1

53.

Томсондық шашыраудың қарқындылығы мыналарға байланысты:

a)

зарядталған бөлшектердің тығыздығы

b)

бөлшек импульсі

c)

бөлшектің орбиталық моменті

d)

бөлшектің айналуы

e)

бөлшек заряды

54.

Екінші реттік шашыраған рентген сәулелерінің Брегг дифракциясы мынадан шағылысу болып табылады:

a)

атомдардың ядролары

b)

торлы түйіндер

c)

атомдар немесе иондар

d)

кристаллографиялық жазықтықтар

e)

электрондар

55.

Вульф-Брагг формуласын келесідей жазуға болады:

a)

dsinθ = nλ

b)

2dcosθ = (2n+1)λ

c)

2dсоsθ = nλ

d)

2dsinθ = nλ

e)

2υdsinθ = nc

56.

Кристалдағы рентген сәулелерінің дифракциясы мыналарға байланысты:

a)

түсетін сәулеленудің монохромдылығы

b)

кристалды сингониялар

c)

бірлік ұяшығының көлемі

d)

түсетін сәулелену қарқындылығы

e)

жазықтық аралық қашықтықтар

57.

Кристалдағы рентген сәулелерінің дифракциясының болу шарты:

a)

dhkl ≤λmax

b)

dhkl ≥ λmax

c)

dhkl ≥ λmax/2

d)

dhkl < λmax /2

e)

dhkl ≥ 2λmax

58.

Кристаллдағы рентген сәулелерінің дифракциясы ..... шашырау арқылы анықталады.

a)

когерентті емес

b)

Бор

c)

Комптон

d)

серпімді емес

e)

Рэлей

59.

Кристаллдағы рентген сәулелерінің дифракциясы ...... шашыраудан туындамайды.

a)

Когерентті

b)

λ(бастапқы) = λ(шағылысқан)

c)

Комптон

d)

Серпімді

e)

Релей

60.

Дифракциялық сәулені бақылау үшін Лауэ дифракциясының келесі шарттары орындалуы керек:

a)

а ( cos φ 1 – cos χ 1 ) = pλ

b)

а ( cos φ 1 + cos χ 1 ) = pλ

c)

с ( cos φ 3 + cos χ 3 ) = rλ

d)

в ( cos φ 2 + cos χ 2 ) = qλ

e)

с ( cos φ 3 – cos χ 1 ) = rλ

61.

Лауэнің дифракция жағдайларына мыналар жатады:

a)

α, β, γ – координаттардың кристаллографиялық осьтері арасындағы бұрыштар

b)

а, в, с – координаттардың кристаллографиялық осьтері бойымен қайталану кезеңдері

c)

бірлік ұяшықтың сингониясы

d)

симметрияның кеңістіктік тобы

e)

бірлік ұяшығының көлемі

62.

Лауэнің дифракция жағдайларына мыналар жатады:

a)

p, q, r – дифракция сәулесінің индекстері

b)

α, β, γ – координаттардың кристаллографиялық осьтері арасындағы бұрыштар

c)

бірлік ұяшықтың сингониясы

d)

симметрияның кеңістіктік тобы

e)

бірлік ұяшығының көлемі

63.

Лауэнің дифракция жағдайларына мыналар жатады:

a)

симметрияның кеңістіктік тобы

b)

бірлік ұяшықтың сингониясы

c)

шағылысқан сәуленің толқын ұзындығы

d)

бастапқы сәуленің толқын ұзындығы

e)

бірлік ұяшығының көлемі

64.

Лауэнің дифракция жағдайларына мыналар жатады:

a)

шағылысқан сәуленің толқын ұзындығы

b)

бірлік ұяшықтың сингонияс

c)

χ1, χ2 и χ3 - шашыраңқы сәулелердің бағыты мен координаттардың кристаллографиялық осьтері арасындағы бұрыштар

d)

симметрияның кеңістіктік тобы

e)

бірлік ұяшығының көлемі

65.

Ортогональды координаттар жүйесінде дифракциялық сәуленің бағытын сипаттайтын бұрыштар мен координаттардың кристаллографиялық осьтері арасындағы қатынас орындалуы керек:

a)

cos²χ₁ + cos²χ₂ + cos²χ₃ = 1

b)

cosχ₁ + cosχ₂ + cosχ₃ = 0

c)

cos²χ₁ + cos²χ₂ + cos²χ₃ = 0

d)

cosχ₁ - cosχ₂ - cosχ₃ = 1

e)

cos²χ₁ - cos²χ₂ - cos²χ₃ = 1

66.

Ортогональды координаттар жүйесінде бастапқы сәуленің бағытын сипаттайтын бұрыштар мен координаттардың кристаллографиялық осьтері арасындағы қатынас орындалуы керек:

a)

cosφ1 + cosφ2 + cosφ3 = 0

b)

cosφ1 + cosφ2 + cosφ3 = 1

c)

cos2φ1 + cos2φ2 + cos2φ3 = 0

d)

cosφ1 - cosφ2 - cosφ3 = 1

e)

cos2φ1 - cos2φ2 - cos2φ3 = 1

67.

Егер тікелей тор а, b, с аударма векторларына салынған болса, онда оларға жауап беретін кері тор векторлары векторлық көбейтінділермен анықталады:

a)

a* = [b × а]

b)

a* = [a × c]

c)

a* = [b × с]

d)

b* = [a × b]

e)

c* = [c × b]

68.

a және a*, b және b*, c және c* координаталық векторлары үшін ортогональды координаттар жүйесінде түзу және кері тордың шарттары орындалады:

a)

c* = [с-1 × c]

b)

a* = [b-1 × c]

c)

b* = [a-1 × b]

d)

b* = b

e)

c* = c-1

69.

Ортогональды координаттар жүйесінде түзу және кері тор векторлары арасындағы қатынас скалярлық көбейтінділермен анықталады:

a)

(a* ∙ a) = 1

b)

(a* ∙ a) = 0

c)

(b* ∙ b) = 0

d)

(a* ∙ c) = 1

e)

(b* ∙ c) = 0

70.

Ортогональды координаттар жүйесінде түзу және кері тор векторлары арасындағы қатынас скалярлық көбейтінділермен анықталады:

a)

(b* ∙ а) = 0

b)

(b* ∙ b) = 0

c)

(b* ∙ c) = 1

d)

(b* ∙ a) = 1

e)

(b* ∙ с) = 0

71.

Ортогональды координаттар жүйесінде түзу және кері тор векторлары арасындағы қатынас скалярлық көбейтінділермен анықталады:

a)

(b* ∙ c) = 1

b)

(c* ∙ c) = 0

c)

(c* ∙ c) = 1

d)

(c* ∙ b) = 1

e)

(a* ∙ b) = 1

72.

Ортогональды координаттар жүйесінде түзу және кері тор векторлары арасындағы қатынас скалярлық көбейтінділермен анықталады:

a)

(c* ∙ c) = 1

b)

(b* ∙ c) = 1

c)

(c* ∙ c) = 0

d)

(c* ∙ b) = 1

e)

(a* ∙ b) = 1

73.

Эвальд сферасында дифракция шарты орындалған кезде:

a)

кері тор түйіні

b)

кері тордың кристаллографиялық жазықтығы

c)

тікелей тордың түйіні

d)

кері тордың координаттарының басталуы

e)

түзу тордың кристаллографиялық жазықтығы

74.

Рентген сәулесінің толқын ұзындығы ұлғайған кезде -

a)

шағылысу саны өзгермейді

b)

шағылысу саны азаяды

c)

шағылысу қарқындылығы өзгермейді

d)

шағылысу қарқындылығы төмендейді

e)

шағылысу қарқындылығы артады

75.

Рентген сәулесінің толқын ұзындығы азайған кезде -

a)

шағылысу қарқындылығы төмендейді

b)

шағылысу қарқындылығы артады

c)

шағылысу қарқындылығы өзгермейді

d)

шағылысу саны өзгермейді

e)

шағылысу саны артады

76.

Дифракция келесі жағдайларда байқалмайды:

a)

λ = 2dmax

b)

λ < 2dmax

c)

λ > 2dmax

d)

λ > 2dmin

e)

λ = 2dmin

77.

Кристалды толық құрылымдық зерттеуді .... түбегейлі бөлуге болады.

a)

екі кезең

b)

үш кезең

c)

төрт кезең

d)

бес кезең

e)

алты кезең

78.

Кристалды толық құрылымдық зерттеудің бірінші кезеңінде:

a)

атомдардың (иондардың) координаттары

b)

брутто-формула

c)

атомдар арасындағы байланыс ұзындығы

d)

бірлік ұяшықтың өлшемдері

e)

валенттік бұрыштар

79.

Кристалды толық құрылымдық зерттеудің екінші кезеңінде:

a)

атомдар арасындағы байланыс ұзындығы

b)

бірлік ұяшықтың өлшемдері

c)

кеңістіктік топ

d)

формула бірліктерінің саны

e)

кристалдық жүйе

80.

Тор метрикасы мен кристалл симметриясын анықтау үшін мәліметтер қажет:

a)

тығыздық туралы

b)

дифракциялық сәулелердің қарқындылығы туралы

c)

формула бірліктерінің саны туралы

d)

симметрия элементтерінің болуы туралы

e)

дифракциялық сәулелердің бағыттары туралы

81.

Қосылыстың формулалық бірліктерінің саны формула бойынша анықталады:

a)

N=V∙ρ/1.66∙M

b)

N=V∙ M /1.66∙ρ

c)

N=M∙ρ/1.66∙V

d)

N= ρ/1.66∙V∙M

e)

N= 1.66∙ρ/ V ∙M

82.

Фридель заңынан былай шығады:

a)

сәулелердің әртүрлі қарқындылығы Ihkl и I-h-k-l

b)

дифракциялық заңдылықтың центросимметриясыздығы

c)

сәулелердің бірдей қарқындылығы Ihkl и I-h-k-l

d)

эксперименталды түрде анықталған кристаллографиялық топтар санының артуы

e)

инверсия центрінің болуы

83.

А-орталықтандырылған Бравэ торы үшін шағылысулардың болу шарттары:

a)

h+k=2n

b)

k+l=2n

c)

h+l=2n

d)

h+k+l=2n

e)

h+k=2n; k+l=2n; h+l=2n

84.

B-орталықтандырылған Бравэ торы үшін шағылысу жағдайлары:

a)

k+l=2n

b)

h+k=2n

c)

h+l=2n

d)

h+k+l=2n

e)

h+k=2n; k+l=2n; h+l=2n

85.

C-орталықтандырылған Бравэ торы үшін шағылысу жағдайлары:

a)

h+k+l=2n

b)

h+k=2n

c)

k+l=2n

d)

h+l=2n

e)

h+k=2n; k+l=2n; h+l=2n

86.

I-орталықтандырылған Бравэ торы үшін шағылысу жағдайлары:

a)

h+k+l=2n

b)

h+k=2n

c)

k+l=2n

d)

h+l=2n

e)

h+k=2n; k+l=2n; h+l=2n

87.

F-орталықтандырылған Бравэ торы үшін шағылысу жағдайлары:

a)

h+k+l=2n

b)

h+k=2n

c)

k+l=2n

d)

h+l=2n

e)

h+k=2n; k+l=2n; h+l=2n

88.

R-орталықтандырылған Бравэ торы үшін шағылысу жағдайлары:

a)

k+l=2n

b)

h+k=2n

c)

-h+k+l=3n; h-k+l=3n

d)

h+l=2n

e)

h+k=2n; k+l=2n; h+l=2n

89.

b осіне параллель 21 осі болған кезде шағылысудың болу шарттары:

a)

k0l: k=2n индекстермен шағылысу үшін

b)

h00: h=2n индекстермен шағылысу үшін

c)

00l: l=2n индекстермен шағылысу үшін

d)

0k0: k=2n индекстермен шағылысу үшін

e)

k0l: k=2n индекстермен шағылысу үшін

90.

a осіне параллель 31 осі болған кезде шағылысудың болу шарттары:

a)

0kl: l=3n индекстермен шағылысу үшін

b)

0k0: k=3n индекстермен шағылысу үшін

c)

00l: l=3n индекстермен шағылысу үшін

d)

0kl: k=3n индекстермен шағылысу үшін

e)

h00: h=3n индекстермен шағылысу үшін

91.

b осіне параллель 32 осі болған кезде шағылысудың болу шарттары:

a)

для отражений с индексами k0l: k=3n

b)

для отражений с индексами h00: h=3n

c)

для отражений с индексами 00l: l=3n

d)

для отражений с индексами 0k0: k=3n

e)

для отражений с индексами k0l: l=3n

92.

b осіне параллель 42 осі болған кезде шағылысудың болу шарттары:

a)

h00: h=4n индекстермен шағылысу үшін

b)


0k0: k=2n индекстермен шағылысу үшін

c)

00l: l=4n индекстермен шағылысу үшін

d)

h0l: h=4n индекстермен шағылысу үшін

e)

h0l: l=4n индекстермен шағылысу үшін

93.

c осіне параллель 41 осі болған кезде шағылысудың болу шарттары:

a)

hk0: k=4n индекстермен шағылысу үшін

b)

h00: h=4n индекстермен шағылысу үшін

c)

0k0: k=4n индекстермен шағылысу үшін

d)

00l: l=4n индекстермен шағылысу үшін

e)

hk0: h=4n индекстермен шағылысу үшін

94.

а осі бойымен сырғанау а және b осьтеріне параллель жылжымалы шағылысу жазықтығы болған кезде шағылудың болу шарттары:

a)

hk0: h=4n индекстермен шағылысу үшін

b)

hk0: k=2n индекстермен шағылысу үшін

c)

h00: h=2n индекстермен шағылысу үшін

d)

k=4n индекстермен шағылысу үшін

e)

hk0: h=2n индекстермен шағылысу үшін

95.

b осі бойымен сырғанау а және b осьтеріне параллель жылжымалы шағылысу жазықтығы болған кезде шағылудың болу шарттары:

a)

hk0: k=2n индекстермен шағылысу үшін

b)

hk0: h=2n индекстермен шағылысу үшін

c)

0k0: k=2n индекстермен шағылысу үшін

d)

h0l: l=2n индекстермен шағылысу үшін

e)

h0l: h=2n индекстермен шағылысу үшін

96.

а осі бойымен сырғанау а және c осьтеріне параллель жылжымалы шағылысу жазықтығы болған кезде шағылудың болу шарттары:

a)

hk0: k=2n индекстермен шағылысу үшін

b)

hk0: h=2n индекстермен шағылысу үшін

c)

h0l: h=2n индекстермен шағылысу үшін

d)

0k0: k=2n индекстермен шағылысу үшін

e)

h0l: l=2n индекстермен шағылысу үшін

97.

c осі бойымен сырғанау а және c осьтеріне параллель жылжымалы шағылысу жазықтығы болған кезде шағылудың болу шарттары:

a)

hk0: k=2n индекстермен шағылысу үшін

b)

h0l: l=2n индекстермен шағылысу үшін

c)

hk0: h=2n индекстермен шағылысу үшін

d)

0k0: k=2n индекстермен шағылысу үшін

e)

h0l: h=2n индекстермен шағылысу үшін

98.

c осі бойымен сырғанау b және c осьтеріне параллель жылжымалы шағылысу жазықтығы болған кезде шағылудың болу шарттары:

a)

h00: k=2n индекстермен шағылысу үшін

b)

h0l: l=2n индекстермен шағылысу үшін

c)

0kl: k=2n индекстермен шағылысу үшін

d)

0kl: l=2n индекстермен шағылысу үшін

e)

h0l: h=2n индекстермен шағылысу үшін

99.

b осі бойымен сырғанау b және c осьтеріне параллель жылжымалы шағылысу жазықтығы болған кезде шағылудың болу шарттары:

a)

h0l: h=2n индекстермен шағылысу үшін

b)

h0l: l=2n индекстермен шағылысу үшін

c)

h00: k=2n индекстермен шағылысу үшін

d)

0kl: l=2n индекстермен шағылысу үшін

e)

0kl: k=2n индекстермен шағылысу үшін

100.

Диагональ бойымен сырғанау b және c осіне параллель жылжымалы шағылысу жазықтығы болған кезде шағылысудың болу шарттары:

a)

0kl: k+l=2n индекстермен шағылысу үшін

b)

0kl: k=2n индекстермен шағылысу үшін

c)

0kl: l=2n индекстермен шағылысу үшін

d)

0kl: k+l=n индекстермен шағылысу үшін

e)

0kl: k+l=4n индекстермен шағылысу үшін

101.

Диагональ бойымен сырғанау b және c осіне параллель жылжымалы шағылысу жазықтығы болған кезде шағылысудың болу шарттары:

a)

hk0: h=2n индекстермен шағылысу үшін

b)

hk0: k=2n индекстермен шағылысу үшін

c)

hk0: h+k=2n индекстермен шағылысу үшін

d)

hk0: h+k=n индекстермен шағылысу үшін

e)

hk0: h+k=4n индекстермен шағылысу үшін

102.

Диагональ бойымен сырғанау а және с осьтеріне параллель жылжымалы шағылысу жазықтығы болған кезде шағылудың болу шарттары:

a)

h0l: l=2n индекстермен шағылысу үшін

b)

h0l: h+l=2n индекстермен шағылысу үшін

c)

h0l: h=2n индекстермен шағылысу үшін

d)

h0l: h+l=n индекстермен шағылысу үшін

e)

h0l: h+l=4n индекстермен шағылысу үшін

103.

Дифракциялық үлгіні алу үшін қандай әдістер қолданылады.

a)

Лауэ әдісі

b)

метод Фриделя

c)

поликристалды әдіс

d)

кристалдық әдіс

e)

мелкодисперсионный метод

104.

Радиоструктуралық талдауда дифракциялық үлгіні алудың қандай әдісі қолданылады:

a)

монокристалды әдіс

b)

ұнтақ әдісі

c)

кристалдық әдіс

d)

ұсақ дисперсия әдісі

e)

Лауэ әдісі

105.

Рентгендік фазалық талдауда дифракциялық үлгіні алудың қандай әдісі қолданылады:

a)

кристалдық әдіс

b)

ұнтақ әдісі

c)

монокристалды әдіс

d)

ұсақ дисперсия әдісі

e)

Лауэ әдісі

106.

Атомдық шашырау функциясы-бұл белгілі бір бағытта атоммен шашыраған сәулеленудің алынған толқынының амплитудасы, нәтижесі:

a)

атомның K-электрондары шашыраған толқындардың интеграциясы

b)

атомның валенттік электрондары шашыраған толқындардың интеграциясы

c)

атомның K және L электрондары шашыраған толқындардың интеграциясы

d)

атомның барлық электрондары шашыраған толқындардың интеграциясы

e)

интегрирования волн, рассеянных L-электронами атома

107.

Атомдық шашырау функциясының мәні мыналарды көрсетеді:

a)

атомның белгілі бір бағытта шашыраған дифракциясының нәтижесі

b)

белгілі бір бағытта атоммен шашыраған толқындардың интерференциясының нәтижесі

c)

белгілі бір бағытта атоммен шашыраған толқынның амплитудасы сол бағытта бір электронмен шашыраған толқынның амплитудасынан қаншалықты үлкен

d)

белгілі бір бағытта атоммен шашыраған толқынның қарқындылығы сол бағытта бір электронмен шашыраған толқынның қарқындылығынан қаншалықты үлкен

e)

белгілі бір бағытта атоммен шашыраған толқынның амплитудасы

108.

Атомдық шашырау функциясының мәні мыналарға байланысты:

a)

екінші толқынның шашырау бұрышы

b)

бастапқы сәулелену толқынының фазалары

c)

кристалдағы жазықтық аралық қашықтық

d)

бірлік ұяшығының өлшемдері

e)

кристалды сингониялар

109.

Na+ ионының және F атомының бастапқы сәуле бағытындағы атомдық шашырау функциясының мәні:

a)

ФАР (Na+) < ФАР (F)

b)

ФАР (Na+) = ФАР (F)

c)

ФАР (Na+) > ФАР (F)

d)

ФАР (Na+) < <ФАР (F)

e)

ФАР (Na+) >> ФАР (F)

110.

Ка+ ионы мен К атомының атомдық шашырау функциясының бастапқы сәуле бағытындағы мәні:

a)

ФАР (K+) < ФАР (K)

b)

ФАР (K+) = ФАР (K)

c)

ФАР (K+) > ФАР (K)

d)

ФАР (K+) << ФАР (K)

e)

ФАР (K+) >> ФАР (K)

111.

Атомдық шашырау функциясының мәні артады:

a)

шашырау бұрышы азайған кезде

b)

шашырау бұрышының ұлғаюы кезінде

c)

толқын ұзындығының ұлғаюымен

d)

толқын амплитудасының төмендеуімен

e)

толқын жиілігінің төмендеуімен

112.

Атомдық шашырау функциясының мәні төмендейді:

a)

толқын ұзындығының ұлғаюымен

b)

шашырау бұрышы азайған кезде

c)

толқын ұзындығының қысқаруымен

d)

толқын амплитудасының ұлғаюымен

e)

толқын жиілігінің жоғарылауымен